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\select@language{french}
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\citation{Dufr:02}
\citation{bopp2004}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {1}Introduction}{7}}
\@writefile{lof}{\addvspace {10\p@ }}
\@writefile{lot}{\addvspace {10\p@ }}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.1}Avant propos}{7}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.2}Couplages entre composition et transport atmosph\'erique}{7}}
\citation{Pier:98}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:95}
\citation{Forg:98}
\citation{Mont:04}
\citation{Rann:02}
\citation{Lebo:03}
\citation{Hour:04}
\citation{Toka:01}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.3}Mod\'elisation du climat}{8}}
\citation{VanL:77}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.4}Repr\'esentation du transport dans les mod\`eles globaux}{9}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.5}Calculs de dispersion et surveillance de l'environnement}{9}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.6}Couplages entre composition et dynamique sur Titan}{10}}
\citation{Hour:95b}
\citation{Toub:95}
\citation{Caba:92}
\citation{Rann:95}
\citation{Hour:98}
\citation{Rann:04}
\citation{Lebo:01}
\citation{Hour:04}
\citation{Rann:05database}
\citation{Dear:72}
\citation{Troe:86}
\citation{Holt:93}
\citation{Abde:97}
\citation{Dear:72}
\citation{Stul:84}
\citation{Plei:92}
\citation{Arak:74}
\citation{Tied:89}
\citation{Eman:91}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {2}Le ``mod\`ele du thermique" }{13}}
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\newlabel{ch:therm}{{2}{13}}
\newlabel{sec:kdiff}{{2.1}{14}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.1}Bases physiques des param\'etrisations en diffusion}{14}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.1}La longueur de m\'elange}{15}}
\citation{Busi:71}
\citation{Dear:72a}
\citation{Mell:74}
\citation{Mell:74}
\citation{Stul:88}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.2}Les fermetures bas\'ees sur une \'equation pronostique de l'\'energie cin\'etique turbulente}{17}}
\citation{Yama:83}
\citation{Ayot:96}
\citation{Yama:83}
\citation{Blac:62}
\citation{Yama:83}
\citation{Forg:99}
\newlabel{eq:dqorig}{{2.23}{19}}
\newlabel{eq:dq}{{2.27}{19}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.1}{\ignorespaces Cycle diurne de la couche limite sur Mars. Comparaison d'observations par les sondes Viking (qui ont fonctionn\'e plusieurs ann\'ees \`a la surface de Mars dans les ann\'ees 70) et les r\'esultats de simulations num\'eriques effectu\'ees avec une version unidimensionnelle du mod\`ele de circulation g\'en\'erale martien du LMD. {\bf  a~:} Cycle diurne de la temp\'erature de l'air mesur\'ee au bout du bras Viking (\`a 1,6 m au-dessus du sol) et simul\'ee dans la premi\`ere couche du mod\`ele (altitude de 4 m). {\bf  b :} Module du vent horizontal (m~s$^{-1}$). {\bf  c~:} Fluctuations turbulentes du vent (m~s$^{-1}$). Pour b) et c), on montre, {\bf  \`a gauche,} les r\'esultats du mod\`ele en fonction de l'heure locale et de l'altitude et, {\bf  \`a droite,} les \'evolutions compar\'ees des m\^emes grandeurs pr\`es de la surface pour le mod\`ele et les observations Viking. Les axes horizontaux correspondent aux heures locales. Pour les fluctuations turbulentes ({\bf  c}), les donn\'ees sont calcul\'ees \`a partir de mesures haute fr\'equence du vent et les valeurs simul\'ees sont estim\'ees \`a partir de l'\'energie cin\'etique turbulente pr\'edite par la param\'etrisation de Mellor et Yamada. }}{20}}
\newlabel{fg:mymars}{{2.1}{20}}
\citation{Lava:81}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.3}Les fermetures bas\'ees sur un \'equilibre de l'\'energie cin\'etique turbulente}{21}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.4}Les param\'etrisations bas\'ees sur des relations de similitude}{21}}
\citation{Dear:72}
\citation{Busi:71}
\citation{Hogs:88}
\citation{Mell:73}
\citation{Busi:71}
\citation{Bros:78}
\citation{Bros:78}
\citation{Troe:86}
\@writefile{lot}{\contentsline {table}{\numberline {2.1}{\ignorespaces Fonctions de Businger Dyer telles qu'elles sont utilis\'ees dans les simulations pr\'esent\'ees plus loin.}}{23}}
\newlabel{tb:Businger}{{2.1}{23}}
\newlabel{eq:bulkri}{{2.42}{23}}
\newlabel{sec:cbl}{{2.2}{24}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.2}Sp\'ecificit\'es de la couche limite convective}{24}}
\citation{Brow:80}
\citation{Brow:80}
\citation{LeMo:73}
\citation{Moen:94}
\citation{Moen:94}
\citation{Moen:94}
\citation{Moen:94}
\citation{Brow:72}
\citation{LeMo:73}
\citation{Somm:78}
\citation{Moen:94}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.1}Organisation \`a meso-\'echelle}{25}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.2}{\ignorespaces Rues de nuages observ\'ees dans la mer de Bering. }}{26}}
\newlabel{fg:bering}{{2.2}{26}}
\citation{Moen:94}
\citation{Weck:97}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.3}{\ignorespaces Vue sch\'ematique de l'organisation de la convection de couche limite en rouleaux, le long de l'axe du vent. D'apr\`es \cite  {Brow:80}. }}{27}}
\newlabel{fg:rouleau}{{2.3}{27}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.4}{\ignorespaces Simulations des grands tourbillons de la couche limite convective d'apr\`es \cite  {Moen:94}. Coupes horizontales instantan\'ees \`a $0,2 z_i$ pour deux simulations (B \`a gauche et SB1 \`a droite). On montre, en haut, le vent vertical $w$ (m~s$^{-1}$) et, en bas, les perturbations de temp\'erature potentielle virtuelle $\theta _v$ (K). }}{28}}
\newlabel{fg:moeng1}{{2.4}{28}}
\citation{Weck:97}
\citation{Weck:97}
\citation{Weck:97}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.5}{\ignorespaces Perturbation du vent zonal \`a deux altitudes dans la simulation SB1 de \cite  {Moen:94}. }}{29}}
\newlabel{fg:moeng2}{{2.5}{29}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.6}{\ignorespaces En haut, champs de r\'eflectivit\'e radar pour 2 situations particuli\`eres observ\'ees en Floride {(\bf  a)} le 6 ao\^ut 1991 \`a 1700 UTC et {(\bf  b)} le 12 ao\^ut 1991 \`a 2000 UTC. La temp\'erature (nombre du haut) et le point de ros\'ee (nombre du bas) ainsi que le vent sont superpos\'es pour certaines stations d'observation. La figure de gauche montre une couche limite r\'eguli\`erement organis\'ee en rouleaux. La figure de droite montre un front de brise de mer sur la droite et des cellules en haut. Les figures du dessous correspondent \`a un lissage des \'echos radar pour le sous-domaine rep\'er\'e par un carr\'e dans les figures du haut, avec des contours tous les 4 dBZ$_e$ \`a partir de 0. Les valeurs plus grandes que 4 et 8 dBZ$_e$ sont gris\'ees respectivement en gris clair et gris fonc\'e. D'apr\`es \cite  {Weck:97}. }}{30}}
\newlabel{fg:www}{{2.6}{30}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.7}{\ignorespaces Cycle diurne de la couche limite continentale. }}{31}}
\newlabel{fg:sirta}{{2.7}{31}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.2}Le cycle diurne de la couche limite continentale}{31}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.8}{\ignorespaces  Observations de la couche limite en Oklaoma le 14 juin 2002 pendant la campagne IHOP. Transects avions \`a diff\'erentes heures de la journ\'ees avec des mesures radar en dessous et au-dessus de l'avion. On voit bien la croissance des thermiques qui atteignent, en milieu de journ\'ee, environ 1,5~km. }}{32}}
\newlabel{fg:ihop}{{2.8}{32}}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{LeMo:73}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\citation{Dear:70a}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.3}Caract\'erisation des grandeurs turbulentes dans la couche limite convective}{33}}
\newlabel{eq:wstar}{{2.45}{33}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.9}{\ignorespaces Principe d'une analyse en composites d'\'ev\`enements chauds de mesures avions de la turbulence de couche limite. La partie du haut montre une s\'equence de mesures de la temp\'erature potentielle et du vent vertical. Une courbe liss\'ee des temp\'eratures potentielles est utilis\'ee pour identifier les \'ev\`enements chauds. Chaque \'ev\`enement est associ\'e \`a un segment qui est ensuite \'etir\'e dans l'espace pour ramener tous les segments \`a une longueur identique. Pour chaque variable, on peut alors construire des moyennes ou des \'ecart-types pour un thermique moyen. La figure et l'approche sont issues d'une tr\`es jolie \'etude de de \cite  {Will:92}. }}{34}}
\newlabel{fg:williams1}{{2.9}{34}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.10}{\ignorespaces Analyse en composites d'\'ev\`enements chauds d'une s\'erie de vols avion effectu\'es dans la couche limite convective en Australie. Les rang\'ees correspondent \`a diff\'erentes gammes de valeurs de $z/z_i$. Les deux rang\'ees du haut correspondent au milieu de la couche m\'elang\'ee. De gauche \`a droite sont repr\'esent\'es, la temp\'erature potentielle $\theta $, le flux de chaleur $H=\rho C_p \overline {w'\theta '}$, l'humidit\'e sp\'ecifique $q$ et la vitesse verticale $w$, normalis\'ees par les \'echelles $\theta ^*$, $H_0=\rho C_p\overline {w'\theta '}_0$, $q^*$ et $w^*$. Les courbes pleines correspondent aux moyennes des grandeurs et les courbes pointill\'ees aux \'ecart-types associ\'es. Le nombre d'\'ev\`enements associ\'es \`a chaque mesure est donn\'e \`a gauche (22ev par exemple veut dire qu'on a fait des statistiques avec 22 segments). D'apr\`es \cite  {Will:92}. }}{35}}
\newlabel{fg:williams2}{{2.10}{35}}
\citation{Schu:91}
\citation{Wang:00}
\citation{Couv:05}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.4}Analyse d'\'echelle de la couche limite convective}{36}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.11}{\ignorespaces Distributions et distributions crois\'ees des vitesses verticales et des fluctuations de la temp\'erature potentielle virtuelle dans des simulations des grands tourbillons effectu\'ees avec le mod\`ele m\'esoNH pour un cas de couche limite convective observ\'e dans les grandes plaines am\'ericaines pendant la campagne IHOP le 14 juin 2002. Des observations radar de ce cas particulier sont pr\'esent\'ees sur la Fig.~\ref  {fg:ihop}. }}{37}}
\newlabel{fg:fleur}{{2.11}{37}}
\newlabel{eq:cape0}{{2.49}{37}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.12}{\ignorespaces Repr\'esentation sch\'ematique de la couche limite convective }}{38}}
\newlabel{fg:cbl}{{2.12}{38}}
\newlabel{eq:wt1}{{2.53}{38}}
\citation{Dear:66}
\citation{Holt:93}
\citation{Troe:86}
\citation{Bros:78}
\newlabel{sec:nonlocal}{{2.3}{39}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.3}Les fermetures non locales et la couche limite convective}{39}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.1}Contre-gradient et mod\`eles non locaux}{39}}
\citation{Holt:93}
\citation{Boug:89}
\citation{Abde:97}
\citation{Mell:74}
\citation{Troe:86}
\citation{Eber:89}
\citation{Eber:89}
\citation{Moen:94}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.2}Matrices de transilience}{40}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.13}{\ignorespaces Calcul et interpr\'etation d'une matrice de transilience \`a partir d'une simulation des grands tourbillons dans une couche limite convective. D'apr\`es \cite  {Eber:89}. }}{41}}
\newlabel{fg:transil}{{2.13}{41}}
\citation{Plei:92}
\citation{Plei:92}
\citation{Plei:92}
\citation{Lill:68}
\citation{Arak:74}
\citation{Tied:89}
\citation{Eman:91}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.14}{\ignorespaces Forme prise par les matrices de transilience (ou d'\'echange) dans le cas d'une formule en diffusion turbulente \`a gauche et dans le cas du mod\`ele de convection asym\'etrique de \cite  {Plei:92} \`a droite. On montre par des fl\`eches sur des colonnes verticales les \'echanges mis en jeu dans ces param\'etrisations et en gris\'e les \'el\'ements non nuls de la matrice associ\'ee. }}{42}}
\newlabel{fg:acm}{{2.14}{42}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.3}Les mod\`eles en flux de masse}{42}}
\citation{Bett:73}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.15}{\ignorespaces Vue transverse id\'ealis\'ee d'un rouleau convectif \`a la base du mod\`ele du thermique. }}{43}}
\newlabel{fg:cell}{{2.15}{43}}
\newlabel{sec:concept}{{2.4}{43}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.4}Le mod\`ele du thermique}{43}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.1}Id\'ealisation d'une cellule thermique}{43}}
\newlabel{eq:dw}{{2.61}{44}}
\citation{LeMo:73}
\citation{Moen:94}
\citation{Atki:96}
\newlabel{eq:fm}{{2.70}{45}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.2}D\'etra\IeC {\^\i }nement et environnement du thermique}{45}}
\citation{Pran:34}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.3}Les \'equations du mod\`ele}{46}}
\newlabel{eq:f}{{2.72}{46}}
\newlabel{eq:fq}{{2.76}{47}}
\newlabel{eq:phi}{{2.76}{47}}
\newlabel{eq:fw}{{2.78}{47}}
\citation{Hour:02}
\citation{Ayot:96}
\citation{Ayot:96}
\citation{Moen:84}
\citation{Moen:94}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.4}Fermeture locale}{48}}
\newlabel{sec:les}{{2.5}{48}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.5}Comparaison avec les simulations des grands tourbillons}{48}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.1}Description des simulations des grands tourbillons}{48}}
\citation{Ayot:96}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.2}Les simulations uni-colonnes}{49}}
\citation{Ayot:96}
\citation{Ayot:96}
\citation{Ayot:96}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.3}R\'esultats num\'eriques}{50}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.16}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats des simulations des grands tourbillons\ avec ceux obtenus avec le mod\`ele du thermique (MY+TH) en mode uni-colonne dans sa configuration nominale ($\lambda =20$, $\mu =2$, $r=2$ et $\gamma =0$) pour les cas (05WC, 05SC, 24SC et 24F). Pour chaque cas, on montre le profil initial (pointill\'es), la moyenne entre les temps $t_1$ et $t_2$ pour le simulations des grands tourbillons\ (courbe fine) et le mod\`ele du thermique (courbe \'epaisse). Il n'y a pas de valeur initiale pour le flux de chaleur. Pour le cas 24F, les vents sont nuls. }}{51}}
\newlabel{fg:profref}{{2.16}{51}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.17}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation HB avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{52}}
\newlabel{fg:profHB}{{2.17}{52}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.18}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation MY avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{52}}
\newlabel{fg:profMY}{{2.18}{52}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.19}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation LMD avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{53}}
\newlabel{fg:profLMD}{{2.19}{53}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.20}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation LMD+CG avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{53}}
\newlabel{fg:profLMD+CG}{{2.20}{53}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.21}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation LMD+AJS avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{54}}
\newlabel{fg:profLMD+AJS}{{2.21}{54}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.22}{\ignorespaces Comparaison des r\'esultats de la param\'etrisation LMD+TH avec les simulations des grands tourbillons\ pour les cas 05WC et 24SC. }}{54}}
\newlabel{fg:profLMD+TH}{{2.22}{54}}
\citation{Ayot:96}
\citation{Ayot:96}
\citation{Ayot:96}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.23}{\ignorespaces Coefficients $A1$ pour la temp\'erature potentielle et pour les traceurs $B$ et $C$ ainsi que l'\'evolution de la temp\'erature en surface (valeur moyenne entre $t_1$ et $t_2$ moins celle \`a $t_0$) pour les 9 simulations. On compare les r\'esultats des simulations des grands tourbillons\ avec la version nominale du mod\`ele du thermique ($\lambda =20$~m, $\mu =2$, $r=2$ et $\gamma =0$) et avec HB\ et MY. }}{56}}
\newlabel{fg:a1}{{2.23}{56}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.4}Sensibilit\'e aux param\`etres}{56}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.24}{\ignorespaces Coefficients $A1$ pour la temp\'erature potentielle et pour le traceur $B$ pour les simulations utilisant la couche limite diffuse du LMD avec diff\'erents traitements pour les aspects non locaux (LMD, LMD+CG, LMD+AJS et LMD+TH). }}{57}}
\newlabel{fg:a1lmd}{{2.24}{57}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.25}{\ignorespaces Coefficient $A1$ normalis\'e pour la temp\'erature potentielle et le traceur B. On montre les r\'esultats des simulations des grands tourbillons\ et le mod\`ele du thermique \`a la fois dans sa configuration nominale ($\lambda =20$~m, $\mu =2$, $r=2$ et $\gamma =0$) et pour les exp\'eriences de sensibilit\'e dans lesquelles on a chang\'e la valeur d'un ou deux param\`etres. Le cas ``inclin\'e" correspond \`a $\gamma =0.5$ (se reporter au texte pour plus de d\'etails). Les lignes \'epaisses (simulations des grands tourbillons\ et mod\`ele du thermique en configuration nominale) sont d\'ej\`a montr\'ees sur la Fig.~\ref  {fg:a1}. }}{57}}
\newlabel{fg:a1b}{{2.25}{57}}
\citation{Moen:94}
\citation{Will:93}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.26}{\ignorespaces Structure du thermique pour le cas 24SC. Pour le premier graphe, la courbe fine (resp. \'epaisse) correspond \`a la surface fractionnaire avant (resp. apr\`es) \'epluchage. Pour $\overline {w'\theta '}$ (courbe \'epaisse sur le dernier graphe) on montre la d\'ecomposition entre le thermique (courbe fine) et la partie diffuse (tiret\'e). }}{58}}
\newlabel{fg:24SC}{{2.26}{58}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.5}Dans le thermique}{58}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.6}Moments du second ordre}{58}}
\citation{Will:91}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.27}{\ignorespaces Moments d'ordre deux de la temp\'erature potentielle et du vent vertical pour les cas 05WC et 24SC pour les simulations des grands tourbillons\ (courbes fines) et la param\'etrisation nominale (courbes \'epaisses). Les courbes pointill\'ees correspondent \`a la contribution du thermique seule.}}{59}}
\newlabel{fg:scnd}{{2.27}{59}}
\citation{Will:92}
\citation{Will:92}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.28}{\ignorespaces Des vues sch\'ematiques de sondages horizontaux de $w'$ et $\theta '$ pour le thermique id\'ealis\'e sous-tendant la pr\'esente param\'etrisation (figures du haut) et pour une vision un peu plus r\'ealiste incluant des tourbillons de petite \'echelle (figures du milieu) sont compar\'ees \`a des ``composites" obtenues \`a partir de vols avions (figures du bas). Les ``composites" sont ceux de \cite  {Will:92}, Fig. 5, et correspondent \`a $0.2\le z/z_i \le 0.3$. La courbe pleine repr\'esente la structure moyenne des thermiques. La courbe tiret\'ee montre la variance associ\'ee aux diff\'erents thermiques \'echantillonn\'es pour construire l'image moyenne. Dans l'analyse en composites, les thermiques sont superpos\'es sur la m\^eme \'echelle de longueur.}}{60}}
\newlabel{fg:vols}{{2.28}{60}}
\citation{Menu:00}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.29}{\ignorespaces Composante horizontale du vent $u$ pour le mod\`ele du thermique dans sa configuration nominale et quand on inclue une tra\IeC {\^\i }n\'ee (respectivement $\gamma =0$ et 0.5). Les figures montrent, pour les cas 05WC et 24SC, le profil initial, le profil moyen obtenu avec les simulations des grands tourbillons, le r\'esultat des param\'etrisations ainsi que la valeur simul\'ee dans le thermique ($\mathaccent "705E\relax {u}$).}}{61}}
\newlabel{fg:u}{{2.29}{61}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.7}Transport de quantit\'e de mouvement}{61}}
\newlabel{sec:esquif}{{2.6}{61}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.6}Simulations uni-colonnes de la POI~2 d'ESQUIF}{61}}
\citation{Lava:81}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.30}{\ignorespaces Temp\'erature potentielle virtuelle enregistr\'ee \`a Trappes les 8 et 9 ao\^ut 1998 et hauteur de la couche limite (points; voir texte). Les profils sont d\'ecal\'es suivant l'heure de l\^ach\'e du ballon~: le temps correspond au point de surface de chaque profil et la relation entre temps et temp\'erature est de 2.75 K/h.}}{62}}
\newlabel{fg:zitetav}{{2.30}{62}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.1}La POI~2 d'ESQUIF}{62}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.2}Les simulations unidimensionnelles}{62}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.31}{\ignorespaces Comparaison des mesures mesonet (gris\'es, 2~m au-dessus de la surface), des sondages (point) et du mod\`ele (courbes) concernant l'\'evolution sur les 8 et 9 ao\^ut de la temp\'erature d'une part (K, graphique du haut) et de l'humidit\'e sp\'ecifique (en g/kg, graphique du milieu). Pour les sondages, on montre la valeur moyenne sur une hauteur correspondant \`a la premi\`ere couche du mod\`ele. Le graphique du bas montre, avec les m\^emes conventions, la hauteur de la couche limite calcul\'ee comme pour la Fig.~\ref  {fg:zitetav}.}}{63}}
\newlabel{fg:T2m_comp_param}{{2.31}{63}}
\citation{Holt:90}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.3}R\'esultats}{64}}
\newlabel{sec:radon}{{2.7}{64}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.7}Transport des traceurs dans la couche limite}{64}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.32}{\ignorespaces Temp\'erature potentielle virtuelle et humidit\'e sp\'ecifique pour le 9 ao\^ut. }}{65}}
\newlabel{fg:9Ars2}{{2.32}{65}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.33}{\ignorespaces Sensibilit\'e aux param\`etres~: temp\'erature potentielle et humidit\'e sp\'ecifique \`a 17:30 pour le 9 ao\^ut obtenues pour diff\'erentes valeurs des param\`etres du mod\`ele du thermique.}}{65}}
\newlabel{fg:sensitivity}{{2.33}{65}}
\citation{Idel:these}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.34}{\ignorespaces Grille utilis\'ee pour les simulations guid\'ees et zoom\'ees sur la France avec l'emplacement du SIRTA et des stations radon de HD et JFJ.}}{66}}
\newlabel{fg:grille_HD}{{2.34}{66}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.35}{\ignorespaces Evolution, pour la p\'eriode du 1 au 20 ao\^ut 1998, de la concentration de radon en surface \`a Heidelberg (en haut, Bq~m$^{-3}$), et, dans la premi\`ere couche du mod\`ele, de la temp\'erature (K), de l'humidit\'e relative (\%) et de l'humidit\'e sp\'ecifique (g/kg). Pour les trois courbes du bas, les donn\'ees correspondent aux r\'eanalyses ERA40 interpol\'ees dans la couche correspondante. }}{67}}
\newlabel{fg:evolradon}{{2.35}{67}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.36}{\ignorespaces Cycle diurne moyen du radon en surface \`a Heidelberg et, dans la premi\`ere couche du mod\`ele, de la temp\'erature, de l'humidit\'e relative et sp\'ecifique dans la premi\`ere couche du mod\`ele (p\'eriode du 7 au 10 ao\^ut). }}{68}}
\newlabel{fg:diurneradon}{{2.36}{68}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.37}{\ignorespaces Evolution de la temp\'erature et de l'humidit\'e sp\'ecifique \`a Trappes et pour trois des simulations pour les 7, 8 et 9 ao\^ut, journ\'ees pour lesquelles on dispose des radiosondages \`a haute fr\'equence. Les valeurs simul\'ees correspondent \`a la premi\`ere couche du mod\`ele et sont donc \`a comparer aux donn\'ees de Trappes \`a 35~m.}}{68}}
\newlabel{fg:trappes}{{2.37}{68}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.38}{\ignorespaces Influence de l'humidit\'e du sol. Cycles diurnes du radon, de l'humidit\'e et de la temp\'erature (p\'eriode du 7 au 10 ao\^ut 1998) pour la simulation nominale (MYTH, contenu en eau du sol de 10~mm) et des simulations avec un contenu divis\'e (MYTHQS5) ou multipli\'e (MYQS20) par 2.}}{69}}
\newlabel{fg:diurneqsol}{{2.38}{69}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.39}{\ignorespaces Cycle diurne moyen (du 7 au 10 ao\^ut 1998) du profil vertical (axe des ordonn\'ees en Pa) de radon (Bq~m$^{-3}$) simul\'e \`a Heidelberg avec pour la diffusion turbulente, soit la param\'etrisation LMD(+CG) (\`a gauche) soit la param\'etrisation MY (\`a droite). On montre les simulations sans (en haut) et avec (en bas) thermiques ainsi que la diff\'erence relative entre les deux (avec moins sans). }}{70}}
\newlabel{fg:RNz}{{2.39}{70}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.40}{\ignorespaces Evolution sur le mois d'ao\^ut 1998 de la concentration de radon observ\'ee \`a la station Jungfraujoch, situ\'ee \`a 3400 m d'altitude, et simul\'ee au m\^eme point et dans la couche du mod\`ele situ\'ee \`a cette m\^eme altitude. }}{71}}
\newlabel{fg:JFJ}{{2.40}{71}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.41}{\ignorespaces Profils d'humidit\'e sp\'ecifique simul\'es et observ\'es \`a Trappes. }}{71}}
\newlabel{fg:SIRTAo3D}{{2.41}{71}}
\citation{Plei:92}
\citation{Plei:92}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.42}{\ignorespaces Influence de la param\'etrisation de la couche de surface. Cycles diurnes du radon, de l'humidit\'e et de la temp\'erature (p\'eriode du 7 au 10 ao\^ut 1998) pour la simulation nominale (MYTH), la simulation LMD et une simulation avec le m\^eme mod\`ele mais avec un seuil minimum sur la diffusivit\'e verticale introduit pour \'eviter les inversions trop fortes dans les r\'egions polaires l'hiver.}}{72}}
\newlabel{fg:diurneksta}{{2.42}{72}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.8}Conclusions }{72}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.8.1}R\'esum\'e des principaux r\'esultats}{72}}
\citation{Ayot:96}
\citation{Eber:89}
\citation{Will:92}
\citation{Zhan:04}
\citation{LeTr:91}
\citation{Bony:01}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.8.2}Les nuages}{74}}
\newlabel{eq:qc}{{2.93}{74}}
\citation{Coin:06}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.8.3}Utilisation du mod\`ele zoom\'e et guid\'e}{75}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.43}{\ignorespaces Evolution de la temp\'erature pr\`es de la surface \`a Trappes pour des simulations guid\'ees et zoom\'ees avec diff\'erentes versions du mod\`ele. Les simulations sont compar\'ees \`a deux jeux de donn\'ees~: les temp\'eratures extraites des r\'eanalyses ERA40 (et des analyses op\'erationnelles pour 2003 et 2004) et temp\'eratures \`a 2~m \`a Trappes. }}{76}}
\newlabel{fg:olivia1}{{2.43}{76}}
\bibdata{/home/hourdin/TEX/BIBLIO/fred,/home/hourdin/TEX/LMDZ/lmdz}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.44}{\ignorespaces Cycle saisonnier moyen de la temp\'erature moyenne \`a 2~m, de l'amplitude du cycle diurne de la m\^eme temp\'erature (en fait l'\'ecart-type des temp\'eratures sur la journ\'ee) et de l'humidit\'e relative. Le dernier graphique montre l'\'evolution du contenu en eau du sol sur les 5 derni\`eres ann\'ees de simulation.}}{77}}
\newlabel{fg:olivia2}{{2.44}{77}}
\bibcite{Abde:97}{{1}{1997}{{Abdella et McFarlane}}{{}}}
\bibcite{Alle:91}{{2}{1991}{{Allen et~al.}}{{}}}
\bibcite{Ange:04}{{3}{2004}{{{Angelats i Coll} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Arak:74}{{4}{1974}{{Arakawa et Schubert}}{{}}}
\bibcite{Atki:96}{{5}{1996}{{Atkinson et Zhang}}{{}}}
\bibcite{Ayot:96}{{6}{1996}{{Ayotte et~al.}}{{}}}
\bibcite{Bett:73}{{7}{1973}{{Betts}}{{}}}
\bibcite{Blac:62}{{8}{1962}{{Blackadar}}{{}}}
\bibcite{Bona:these}{{9}{2001}{{Bonazzola}}{{}}}
\bibcite{Bony:01}{{10}{2001}{{Bony et Emanuel}}{{}}}
\bibcite{bopp2004}{{11}{2004}{{Bopp et~al.}}{{}}}
\bibcite{boucher_2002b}{{12}{2003}{{Boucher et~al.}}{{}}}
\bibcite{Bouc:02}{{13}{2002}{{{Boucher} et {Pham}}}{{}}}
\bibcite{Boug:89}{{14}{1989}{{Bougeault et Lacarrere}}{{}}}
\bibcite{Bros:78}{{15}{1978}{{Brost et Wyngaard}}{{}}}
\bibcite{Brow:72}{{16}{1972}{{Brown}}{{}}}
\bibcite{Brow:80}{{17}{1980}{{Brown}}{{}}}
\bibcite{Busi:71}{{18}{1971}{{Businger et~al.}}{{}}}
\bibcite{Caba:92}{{19}{1992}{{Cabane et~al.}}{{}}}
\bibcite{Carp:90}{{20}{1990}{{Carpenter et~al.}}{{}}}
\bibcite{Coin:06}{{21}{2006}{{Coindreau et~al.}}{{}}}
\bibcite{Cole:84}{{22}{1984}{{Colella et Woodward}}{{}}}
\bibcite{cosme_2002}{{23}{2002}{{Cosme et~al.}}{{}}}
\bibcite{Couv:05}{{24}{2005}{{{Couvreux} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Cres:59}{{25}{1959}{{Cressman}}{{}}}
\bibcite{Rosnay:2002}{{26}{2002}{{{de Rosnay} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Dear:66}{{27}{1966}{{Deardorff}}{{}}}
\bibcite{Dear:70a}{{28}{1970}{{Deardorff}}{{}}}
\bibcite{Dear:72a}{{29}{1972a}{{Deardorff}}{{}}}
\bibcite{Dear:72}{{30}{1972b}{{Deardorff}}{{}}}
\bibcite{Dufr:02}{{31}{2002}{{{Dufresne} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Eber:89}{{32}{1989}{{Ebert et~al.}}{{}}}
\bibcite{Edou:96a}{{33}{1996}{{Edouard et~al.}}{{}}}
\bibcite{Edou:97}{{34}{1997}{{Edouard}}{{}}}
\bibcite{Eman:91}{{35}{1991}{{Emanuel}}{{}}}
\bibcite{Eman:93}{{36}{1993}{{Emanuel}}{{}}}
\bibcite{Forg:98}{{37}{1998}{{Forget et~al.}}{{}}}
\bibcite{Forg:99}{{38}{1999}{{Forget et~al.}}{{}}}
\bibcite{Fouq:80}{{39}{1980}{{Fouquart et Bonnel}}{{}}}
\bibcite{From:68}{{40}{1968}{{From}}{{}}}
\bibcite{Gent:95}{{41}{1995}{{{Genthon} et {Armengaud}}}{{}}}
\bibcite{Godu:59}{{42}{1959}{{Godunov}}{{}}}
\bibcite{Gran:04}{{43}{2004}{{{Grandpeix} et~al.}}{{}}}
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\bibcite{Haug:04}{{45}{2004}{{{Hauglustaine} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Holt:90}{{46}{1990}{{Holtslag et~al.}}{{}}}
\bibcite{Holt:93}{{47}{1993}{{Holtslag et Boville}}{{}}}
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\bibcite{Hour:95}{{49}{1995a}{{Hourdin et~al.}}{{}}}
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\bibcite{Hour:98}{{51}{1998}{{Hourdin et~al.}}{{}}}
\bibcite{Hour:02}{{52}{2002}{{Hourdin et~al.}}{{}}}
\bibcite{Hour:04}{{53}{2004}{{{Hourdin} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Hour:06LMDZ}{{54}{2006}{{Hourdin et~al.}}{{}}}
\bibcite{Hour:99}{{55}{1999}{{Hourdin et Armengaud}}{{}}}
\bibcite{Hour:92e}{{56}{1992}{{Hourdin}}{{}}}
\bibcite{Hogs:88}{{57}{1988}{{H\"ogstr\"om}}{{}}}
\bibcite{Idel:these}{{58}{2002}{{Idelkadi}}{{}}}
\bibcite{Jaco:97}{{59}{1997}{{{Jacob} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Jaco:90}{{60}{1990}{{Jacob et Prather}}{{}}}
\bibcite{Jeuk:96}{{61}{1996}{{Jeuken et~al.}}{{}}}
\bibcite{Jous:90}{{62}{1990}{{Joussaume}}{{}}}
\bibcite{Kasa:77}{{63}{1977}{{Kasahara}}{{}}}
\bibcite{Krinner:gbc2005}{{64}{2005}{{Krinner et~al.}}{{}}}
\bibcite{Krinner:transport}{{65}{2003}{{Krinner et Genthon}}{{}}}
\bibcite{Lava:81}{{66}{1981}{{Laval et~al.}}{{}}}
\bibcite{LeTr:91}{{67}{1991}{{Le~Treut et Li}}{{}}}
\bibcite{Lebo:01}{{68}{2001}{{Lebonnois et~al.}}{{}}}
\bibcite{Lebo:03}{{69}{2003}{{Lebonnois et~al.}}{{}}}
\bibcite{Lefe:04}{{70}{2004}{{{Lef{\` e}vre} et~al.}}{{}}}
\bibcite{LeMo:73}{{71}{1973}{{LeMone}}{{}}}
\bibcite{Lill:68}{{72}{1968}{{Lilly}}{{}}}
\bibcite{Lin:96}{{73}{1996}{{Lin et Rood}}{{}}}
\bibcite{Maho:97}{{74}{1997}{{Mahowald et~al.}}{{}}}
\bibcite{Mell:74}{{75}{1974}{{Mellor et Yamada}}{{}}}
\bibcite{Mell:73}{{76}{1973}{{Mellor}}{{}}}
\bibcite{Menu:00}{{77}{2000}{{{Menut} et~al.}}{{}}}
\bibcite{Moen:94}{{78}{1994}{{Moeng et Sullivan}}{{}}}
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\bibcite{Morc:86}{{81}{1986}{{Morcrette et~al.}}{{}}}
\bibcite{Morc:91}{{82}{1991}{{Morcrette}}{{}}}
\bibcite{Pier:98}{{83}{1998}{{{Pierrehumbert} et {Roca}}}{{}}}
\bibcite{Plei:92}{{84}{1992}{{Pleim et Chang}}{{}}}
\bibcite{Pran:34}{{85}{1934}{{Prandtl et Tietjens}}{{}}}
\bibcite{Prat:86}{{86}{1986}{{Prather}}{{}}}
\bibcite{Prei:97}{{87}{1997}{{{Preiss} et {Genthon}}}{{}}}
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\bibcite{Rann:05database}{{92}{2005}{{Rannou et~al.}}{{}}}
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\bibcite{Rood:87}{{94}{1987}{{Rood}}{{}}}
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\bibcite{Weck:97}{{113}{1997}{{Weckwerth et~al.}}{{}}}
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\bibcite{Yama:83}{{121}{1983}{{Yamada}}{{}}}
\bibcite{Zhan:04}{{122}{2004}{{Zhang et~al.}}{{}}}