\relax 
\catcode`:\active
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\bibstyle{hdr}
\citation{Dufr:02}
\citation{bopp2004}
\select@language{french}
\@writefile{toc}{\select@language{french}}
\@writefile{lof}{\select@language{french}}
\@writefile{lot}{\select@language{french}}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {1}Introduction}{1}}
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\@writefile{lot}{\addvspace {10\p@ }}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.1}Avant propos}{1}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.2}Couplages entre composition et transport atmosph\'erique}{1}}
\citation{Pier:98}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:95}
\citation{Forg:98}
\citation{Mont:04}
\citation{Rann:02}
\citation{Lebo:03}
\citation{Hour:04}
\citation{Toka:01}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.3}Mod\'elisation du climat}{2}}
\citation{VanL:77}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.4}Repr\'esentation du transport dans les mod\`eles globaux}{3}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.5}Calculs de dispersion et surveillance de l'environnement}{3}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {1.6}Couplages entre composition et dynamique sur Titan}{4}}
\citation{Hour:95b}
\citation{Toub:95}
\citation{Caba:92}
\citation{Rann:95}
\citation{Hour:98}
\citation{Rann:04}
\citation{Lebo:01}
\citation{Hour:04}
\citation{Rann:05database}
\citation{Jous:90}
\citation{Gent:95}
\citation{Prei:97}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:95}
\citation{Hour:92e}
\citation{Hour:95b}
\citation{Edou:96a}
\citation{Edou:97}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:77}
\citation{Russ:81}
\citation{Prat:86}
\citation{Hour:99}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {2}Repr\'esentation du transport des esp\`eces traces}{7}}
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\newlabel{ch:lmdzt}{{2}{7}}
\citation{Sado:84}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.1}Le mod\`ele LMDZ}{8}}
\citation{Kasa:77}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.1}{\ignorespaces Disposition des variables pour la grille du mod\`ele LMDZ.}}{9}}
\newlabel{fg:grille1}{{2.1}{9}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.1}Description g\'en\'erale}{9}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.2}Discr\'etisation des \'equations primitives}{9}}
\newlabel{eq:pl}{{2.2}{10}}
\newlabel{eq:cont}{{2.6}{10}}
\newlabel{eq:hydrostat}{{2.11}{11}}
\newlabel{eq:exner}{{2.12}{11}}
\newlabel{eq:ener1}{{2.13}{11}}
\citation{Hour:93}
\newlabel{eq:ener1}{{2.21}{12}}
\newlabel{sec:phylmd}{{2.1.3}{12}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.3}Les param\'etrisations physiques du mod\`ele de climat terrestre}{12}}
\citation{Hour:06LMDZ}
\citation{Lava:81}
\citation{Morc:91}
\citation{Fouq:80}
\citation{Morc:86}
\citation{Tied:89}
\citation{LeTr:91}
\citation{Hour:93}
\citation{Lava:81}
\citation{Eman:93}
\citation{Guic:04}
\citation{Hour:06LMDZ}
\citation{Gran:04}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.2}{\ignorespaces Climatologie des pr\'ecipitations en janvier dans deux versions du mod\`ele LMDZ. En haut : la version LMDZ3 avec le sch\'ema de convection de Tiedtke et le mod\`ele de seau d'eau en surface. Cette version a \'et\'e beaucoup utilis\'ee pour le d\'eveloppement des aspects chimie et traceurs. Au milieu : le mod\`ele LMDZ4 avec le sch\'ema de convection d'Emanuel, des nuages coupl\'es \`a la convection et le sch\'ema de surface SECHIBA du mod\`ele ORCHIDEE. C'est la version utilis\'ee pour le mod\`ele coupl\'e de l'IPSL. En bas : Observations (Climatologie de Xie-Arkin). Les simulations sont effectu\'ees en prescrivant les temp\'eratures de surface de l'oc\'ean et les cartes montrent des moyennes sur 5 ann\'ees cons\'ecutives.}}{14}}
\newlabel{fg:precip1}{{2.2}{14}}
\citation{Bony:01}
\citation{Rosnay:2002}
\citation{Krinner:gbc2005}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.3}{\ignorespaces Climatologie des pr\'ecipitations en juillet dans deux versions du mod\`ele LMDZ. En haut : la version LMDZ3 avec le sch\'ema de convection de Tiedtke et le mod\`ele de seau d'eau en surface. Cette version a \'et\'e beaucoup utilis\'ee pour le d\'eveloppement des aspects chimie et traceurs. Au milieu : le mod\`ele LMDZ4 avec le sch\'ema de convection d'Emanuel, des nuages coupl\'es \`a la convection et le sch\'ema de surface SECHIBA du mod\`ele ORCHIDEE. C'est la version utilis\'ee pour le mod\`ele coupl\'e de l'IPSL. En bas : Observations (Climatologie de Xie-Arkin). Les simulations sont effectu\'ees en prescrivant les temp\'eratures de surface de l'oc\'ean et les cartes montrent des moyennes sur 5 ann\'ees cons\'ecutives.}}{15}}
\newlabel{fg:precip7}{{2.3}{15}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.1.4}Organisation informatique - version unidimensionnelle - mode guid\'e}{16}}
\citation{Jeuk:96}
\citation{Bona:these}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.4}{\ignorespaces S\'eparation entre les parties dynamique 3D et physique 1D du code LMDZ.}}{17}}
\newlabel{fg:physdyn}{{2.4}{17}}
\newlabel{sec:traceurs}{{2.2}{18}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.2}L'\'equation de transport : s\'eparation d'\'echelles}{18}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.1}S\'eparation des processus}{18}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.2.2}S\'eparation d'\'echelles}{18}}
\newlabel{eq:adv1}{{2.25}{19}}
\newlabel{eq:masse}{{2.26}{19}}
\newlabel{eq:adv2}{{2.27}{19}}
\newlabel{eq:direct11}{{2.29}{19}}
\newlabel{eq:direct12}{{2.30}{19}}
\newlabel{sec:volumesfinis}{{2.3}{19}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.3}Le transport grande \'echelle}{19}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.1}Les diff\'erentes approches}{19}}
\citation{Rood:87}
\citation{Roux:02}
\citation{Godu:59}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.2}Les sch\'emas en volumes finis}{20}}
\newlabel{eq:m}{{2.31}{20}}
\newlabel{eq:q}{{2.32}{20}}
\citation{VanL:77}
\citation{Russ:81}
\citation{Prat:86}
\newlabel{sec:general}{{2.3.3}{21}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.3}Description des sch\'emas en dimension un}{21}}
\newlabel{eq:dm}{{2.33}{21}}
\newlabel{eq:dqm}{{2.34}{21}}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:77}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.5}{\ignorespaces Principe du sch\'ema de Van Leer et notations. On montre le cas o\`u la distribution sous-maille est repr\'esent\'ee au moyen d'un polyn\^ome du premier degr\'e. L'axe vertical correspond \`a la concentration massique du traceur. Les deux axes horizontaux correspondent \`a l'indi\c cage des variables et \`a la masse d'air compt\'ee \`a partir du centre de la maille $i$ et normalis\'ee par la masse totale de cette m\^eme maille, $m_i$. La surface gris\'ee correspond \`a la quantit\'e de traceur qui est transf\'er\'e au travers de l'interface durant un pas de temps. }}{22}}
\newlabel{fg:schema2b}{{2.5}{22}}
\newlabel{eq:q1d}{{2.39}{22}}
\newlabel{eq:m1d}{{2.40}{22}}
\newlabel{eq:q1db}{{2.41}{22}}
\newlabel{eq:monotone1}{{2.42}{22}}
\newlabel{eq:monotone2}{{2.43}{22}}
\citation{Rood:87}
\citation{Godu:59}
\newlabel{sec:Godunov}{{2.3.4}{23}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.4}Le sch\'ema de Godunov}{23}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.5}Sch\'emas du second ordre}{23}}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:79}
\citation{Russ:81}
\citation{Russ:81}
\citation{From:68}
\citation{Russ:81}
\citation{VanL:77}
\citation{Russ:81}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.6}{\ignorespaces Sch\'emas du 2nd ordre. Illustration de l'estimation de la pente par diff\'erences finies pour le sch\'ema I de Van Leer ({\bf  a}) et par calcul par moindres carr\'es \`a partir de la distribution en ligne bris\'ee r\'esultant de l'advection au pas pr\'ec\'edent ({\bf  b}). Cette seconde estimation correspond au sch\'ema des pentes de \cite  {Russ:81} ou au sch\'ema III de Van Leer (se reporter au texte pour plus de d\'etails). {\bf  c :} Exemples de calculs d'advection unidimensionnelle sur un domaine p\'eriodique de 70 points (axe horizontal), avec une vitesse constante $u$ et trois distributions initiales. Les concentrations de traceur ($c$, unit\'e arbitraire) sont montr\'ees apr\`es une r\'evolution compl\`ete, au pas de temps 350 pour un nombre de Courant $U/m=0.2$. }}{24}}
\newlabel{fg:1}{{2.6}{24}}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:77}
\citation{VanL:77}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.7}{\ignorespaces {\bf  a)} Illustration de l'application d'un limiteur de pente. A droite, impact des limiteurs de pentes sur le sch\'ema des pentes ({\bf  b}) et sur le sch\'ema I de Van Leer ({\bf  c}). Les cas sans limiteurs (les m\^emes que sur la Fig.~\ref  {fg:1}) et les limiteurs faibles et forts (se reporter au texte pour plus de d\'etails) sont montr\'es pour les distributions carr\'ee et gaussienne. }}{25}}
\newlabel{fg:limit}{{2.7}{25}}
\newlabel{sec:limiteurs}{{2.3.6}{25}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.6}Limiteurs de pentes}{25}}
\newlabel{eq:slope0}{{2.49}{25}}
\citation{Wood:81}
\citation{Wood:84}
\citation{Cole:84}
\citation{Carp:90}
\citation{Lin:96}
\citation{Vaut:01}
\citation{Prat:86}
\newlabel{eq:geom}{{2.50}{26}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.7}Sch\'emas du troisi\`eme ordre}{26}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.8}Introduction des sch\'emas dans LMDZ}{26}}
\citation{Carp:90}
\citation{Lin:96}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.8}{\ignorespaces Advection uniforme d'un pic gaussien de concentration le long de la diagonale d'un maillage bidimensionnel r\'egulier. En haut, le calcul de la divergence des flux est effectu\'e \`a partir de flux estim\'es ind\'ependamment en $x$ et en $y$. La ligne du bas montre un calcul altern\'e avec d'abord une advection en $x$ puis une advection en $y$. Ces illustrations num\'eriques ont \'et\'e r\'ealis\'ees avec le sch\'ema I de Van Leer, sur un maillage de 60 points dans chaque direction horizontale. }}{27}}
\newlabel{fg:split}{{2.8}{27}}
\citation{VanL:79}
\citation{Alle:91}
\citation{Russ:81}
\citation{Prat:86}
\citation{Russ:81}
\citation{Lin:96}
\citation{Yabe:01}
\newlabel{eq:shift}{{2.51}{28}}
\citation{Will:89}
\citation{Alle:91}
\citation{Will:89}
\citation{Alle:91}
\citation{Prat:86}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.9}Tests bidimensionnels}{29}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.9}{\ignorespaces Test num\'erique d'advection transpolaire. Suivant \cite  {Will:89} et \cite  {Alle:91}, la distribution initiale de traceur est donn\'ee par $c(\lambda ,\phi )=(1+\mathop {\mathgroup \symoperators cos}\nolimits [\unhbox \voidb@x \hbox {min}(r[\lambda ,\phi ]/R,1)])/2$ avec $r=\mathop {\mathgroup \symoperators arccos}\nolimits (\mathop {\mathgroup \symoperators cos}\nolimits \lambda \mathop {\mathgroup \symoperators cos}\nolimits \phi )$ et $R=7\times (2\pi )/128$. La grille utilis\'ee comprend 128 points en longitude et 64 en latitude. On montre de gauche \`a droite, la solution exacte, un test du sch\'ema I de Van Leer avec 16000 pas de temps (pour avoir un nombre de Courant plus petit que 1) pour une r\'evolution compl\`ete, un test du sch\'ema de Prather avec le m\^eme pas de temps et enfin une simulation avec le sch\'ema I mais seulement 160 pas de temps. Les graphiques du haut montrent la distribution de traceur juste apr\`es le premier passage par un p\^ole. Les graphiques du bas montrent le r\'esultat obtenu apr\`es une r\'evolution compl\`ete autour du globe. }}{30}}
\newlabel{fg:pole}{{2.9}{30}}
\newlabel{eq:psi}{{2.55}{31}}
\newlabel{eq:upsi}{{2.56}{31}}
\newlabel{eq:vpsi}{{2.57}{31}}
\citation{VanL:77}
\citation{Roux:02}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.3.10}Remarques pour conclure}{32}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.10}{\ignorespaces Tests d'advection bidimensionnelle avec un champ de vent analytique. La distribution initiale de traceur est une fonction gaussienne de la longitude. Les graphiques du haut montrent l'\'etat initial (\`a gauche) et la solution exacte aux instants $T/2$ et $T$. Le temps $T$ correspond \`a une r\'evolution compl\`ete au centre du domaine. En dessous, on montre les r\'esultats num\'eriques au temps $T$ pour diff\'erents sch\'emas d'advection et 3 r\'esolutions~: r\'esolution pleine, 1/2 et 1/3, correspondant respectivement \`a des grilles longitude-latitude de $120\times 60$, $60 \times 30$ et $40\times 20$ points. }}{33}}
\newlabel{fg:uv}{{2.10}{33}}
\citation{Lava:81}
\citation{Arak:74}
\citation{Tied:89}
\citation{Eman:91}
\citation{Tied:89}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.4}Le transport sous-maille}{34}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.1}Turbulence de couche limite}{34}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.4.2}Convection nuageuse}{34}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.11}{\ignorespaces Notations pour le transport en flux de masse des traceurs par la convection. }}{35}}
\newlabel{fg:tiedtke}{{2.11}{35}}
\citation{Haug:04}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Diffusion lat\'erale}{36}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.5}Architecture}{36}}
\citation{Idel:these}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.12}{\ignorespaces Organigramme du mod\`ele LMDZT}}{37}}
\newlabel{fg:organ}{{2.12}{37}}
\citation{Jaco:90}
\citation{Gent:95}
\citation{Maho:97}
\newlabel{sec:validation}{{2.6}{38}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.6}El\'ements de validation de la composante traceurs de LMDZ}{38}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.1}Simulations Radon}{38}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.13}{\ignorespaces Mesure (points) et simulation (trait) du $^{222}$Rn\ (mBq/m$^3$) \`a l'\IeC {\^\i }le d'Amsterdam pour l'ann\'ee 2000. La simulation est r\'ealis\'ee avec le mod\`ele LMDZT guid\'e par les analyses ECMWF en utilisant une grille r\'eguli\`ere avec une r\'esolution de $2^o\times 2^o$. }}{39}}
\newlabel{fg:AMS}{{2.13}{39}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.14}{\ignorespaces Mesure (points) et simulation (trait) du $^{222}$Rn\ (mBq/m$^3$) \`a Mace Head pour l'ann\'ee 2000. La simulation est r\'ealis\'ee avec le mod\`ele LMDZT guid\'e par les analyses ECMWF en utilisant une grille r\'eguli\`ere avec une r\'esolution de $2^o\times 2^o$.}}{40}}
\newlabel{fg:MHD}{{2.14}{40}}
\citation{Idel:these}
\citation{VanD:98}
\citation{Cres:59}
\citation{Cres:59}
\citation{Idel:these}
\newlabel{sc:ETEX}{{2.6.2}{41}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.2}Evaluation sur la campagne ETEX }{41}}
\newlabel{eq:fmt}{{2.75}{41}}
\citation{Vaut:01}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.15}{\ignorespaces Grille retenue pour les simulations ETEX-1 et localisation des 11 stations retenues pour les diagnostics d'intercomparaison. }}{42}}
\newlabel{fg:map}{{2.15}{42}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.6.3}Discussion}{42}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.16}{\ignorespaces Panaches de PMCH (ng~m$^{-3}$) observ\'es et simul\'es pour la campagne ETEX. Le panache est reconstitu\'e \`a partir des mesures aux stations en appliquant un filtre de \cite  {Cres:59} utilisable depuis le logiciel graphique du domaine publique GrADS utilis\'e pour ces figures. Les concentrations sont en ng par kg d'air. Les heures sont compt\'ees par rapport au temps T0 de rel\^achage du PMCH. Pour la simulation, plut\^ot que de tracer le panache directement, on commence par extraire pour chacune des 168 stations la s\'equence des concentrations simul\'ees (en prenant la valeur au point de grille le plus proche) puis on reconstitue le panache avec la m\^eme m\'ethode que pour les observations. }}{43}}
\newlabel{fg:panaches}{{2.16}{43}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.17}{\ignorespaces Sch\'ema illustrant le crit\`ere FMT (\`a gauche) et FMTs calcul\'es pour les 11 stations de la Fig.~\ref  {fg:map} et pour un grand nombre de mod\`eles utilis\'es dans le cadre d'ETEX et pour LMDZT (\`a droite). }}{44}}
\newlabel{fg:interc}{{2.17}{44}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.18}{\ignorespaces Sensibilit\'e des simulations ETEX \`a la r\'esolution horizontale et \`a la dissipation. La simulation de contr\^ole a une maille de 120~km de c\^ot\'e. On teste des grilles deux fois plus fines dans les deux directions. La simulation ``Haute r\'esolution" correspond \`a un cas o\`u on recalcule la m\'et\'eorologie et le transport sur une grille plus fine. Dans la simulation avec ``Red\'ecoupage horizontal", on utilise les archives de la simulation de contr\^ole mais on red\'ecoupe la maille horizontalement pour le transport suivant le sch\'ema de droite. Cette solution permet de diminuer la diffusivit\'e sans avoir \`a recalculer la m\'et\'eorologie. Ses r\'esultats sont tr\`es proches de ceux de la simulation ``Haute r\'esolution". On teste \'egalement l'impact d'introduire une dissipation horizontale avec pour coefficient de dissipation $K_h$, 10$^5$ ou 10$^6$~m$^2$~s$^{-1}$. }}{45}}
\newlabel{fg:etexhr}{{2.18}{45}}
\citation{Bouc:02}
\citation{quaas2004}
\citation{reddy2004b}
\citation{boucher_2002b}
\citation{bopp2004}
\citation{cosme_2002}
\citation{Krinner:transport}
\citation{Haug:04}
\citation{Hour:93}
\citation{Hour:95}
\citation{Mont:04}
\citation{Ange:04}
\citation{Lefe:04}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.7}Applications et perspectives}{46}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.7.1}Applications "traceurs" avec le mod\`ele LMDZ}{46}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Etude des couplages chimie-climat et a\'erosols-climat sur Terre}{46}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{L'\'etude des grands cycles climatiques martiens}{46}}
\citation{Jaco:90}
\citation{Jaco:97}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Autres applications}{47}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.7.2}Inclusion de la composante traceurs dans le mod\`ele de convection d'Emanuel}{47}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.7.3}Transport des variables actives}{47}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.19}{\ignorespaces  Concentration moyenne de $^{222}$Rn (10$^{-21}$ mol/mol) en Janvier obtenue avec les param\'etrisations de Tiedtke et Emanuel pour la convection profonde ainsi que la diff\'erence relative -- (Emanuel - Tiedtke)/Tiedtke -- en pourcentage. }}{48}}
\newlabel{fg:rnconv}{{2.19}{48}}
\newlabel{eq:thermo}{{2.76}{48}}
\citation{Sado:75a}
\citation{Sado:75}
\citation{Hour:92e}
\newlabel{eq:cont}{{2.77}{49}}
\newlabel{eq:u1}{{2.80}{49}}
\newlabel{eq:v1}{{2.81}{49}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Advection verticale}{49}}
\@writefile{lot}{\contentsline {table}{\numberline {2.1}{\ignorespaces Diff\'erentes formulations possibles pour le terme d'advection verticale dans l'\'equation du mouvement (voir le texte pour les d\'etails). }}{50}}
\newlabel{tb:vadv}{{2.1}{50}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Vers les volumes finis}{50}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.20}{\ignorespaces Grilles volumes-finis \'equivalentes correspondant \`a l'advection des scalaires (\`a gauche) et de la vorticit\'e (\`a droite) dans la formulation actuelle du mod\`ele. Les tiret\'es correspondent aux d\'elimitations des volumes de contr\^ole. }}{51}}
\newlabel{fg:grilles}{{2.20}{51}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsubsection}{Changement de grille}{51}}
\newlabel{eq:cont}{{2.88}{51}}
\newlabel{eq:contb}{{2.89}{52}}
\newlabel{eq:u1}{{2.93}{52}}
\newlabel{eq:v1}{{2.94}{52}}
\@writefile{toc}{\contentsline {paragraph}{L'\'equation thermodynamique}{52}}
\newlabel{eq:thermo}{{2.96}{52}}